Spin je vlastnosť elementárnych častíc . Je definovaná ako invariant Lorentzovej transformácie . Mechanická analógia spinu sa dá predstaviť ako neorbitálna zložka momentu hybnosti (to znamená, že spiny častíc prispievajú k celkovému momentu hybnosti telesa). Hodnota spinu je nemennou vlastnosťou každej elementárnej častice. Môže nadobúdať hodnotu celých alebo poločíselných kladných násobkov redukovanej Planckovej konštanty
ℏ
=
1
,
054.10
−
34
J
s
{\displaystyle \hbar =1,054.10^{-34}\,{\rm {Js}}}
, preto sa často udáva len ako tento násobok(napríklad: 0, 1/2, 1, 3/2, atď).
Častice sa podľa veľkosti spinu rozdeľujú na:
Operátor celkového spinu sa označuje S , operátory projekcie spinu do jednotlivých osí označujeme Sx , Sy a Sz , prípadne tiež Si . Splňujú nasledujúce komutačné relácie :
[
S
i
,
S
j
]
=
i
ℏ
ϵ
i
j
k
S
k
{\displaystyle [S_{i},S_{j}]=i\hbar \epsilon _{ijk}S_{k}}
Pričom
ϵ
i
j
k
{\displaystyle \epsilon _{ijk}}
je Levi-Civitov symbol . Podobne ako v prípade momentu hybnosti platia pre vlastné čísla S2 a Si nasledujúce vzťahy:
S
2
|
s
,
m
⟩
=
ℏ
2
s
(
s
+
1
)
|
s
,
m
⟩
{\displaystyle S^{2}|s,m\rangle =\hbar ^{2}s(s+1)|s,m\rangle }
S
i
|
s
,
m
⟩
=
ℏ
m
|
s
,
m
⟩
.
{\displaystyle S_{i}|s,m\rangle =\hbar m|s,m\rangle .}
Pre zvyšovacie resp. znižovacie operátory
S
±
=
S
x
±
i
S
y
{\displaystyle S_{\pm }=S_{x}\pm iS_{y}}
potom platia nasledujúce vzťahy:
S
±
|
s
,
m
⟩
=
ℏ
(
s
(
s
+
1
)
−
m
±
1
)
|
s
,
m
±
1
⟩
{\displaystyle S_{\pm }|s,m\rangle =\hbar {\sqrt {(s(s+1)-m\pm 1)}}|s,m\pm 1\rangle }
Operátory projekcie spinu môžeme zapísať tiež v maticovej reprezentácii. Operátory pre spin
1
/
2
{\displaystyle 1/2}
majú následujúci tvar:
S
x
=
ℏ
2
(
0
1
1
0
)
{\displaystyle S_{x}={\frac {\hbar }{2}}{\begin{pmatrix}0&&1\\1&&0\end{pmatrix}}}
,
S
y
=
ℏ
2
(
0
−
i
i
0
)
{\displaystyle S_{y}={\frac {\hbar }{2}}{\begin{pmatrix}0&&-i\\i&&0\end{pmatrix}}}
S
z
=
ℏ
2
(
1
0
0
−
1
)
{\displaystyle S_{z}={\frac {\hbar }{2}}{\begin{pmatrix}1&&0\\0&&-1\end{pmatrix}}}
Pričom účinkujú na takto definované stavové vektory:
|
+
1
2
x
⟩
=
1
2
(
1
1
)
{\displaystyle |+{\frac {1}{2}}_{x}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}{\begin{pmatrix}1\\1\end{pmatrix}}}
|
−
1
2
x
⟩
=
1
2
(
1
−
1
)
{\displaystyle |-{\frac {1}{2}}_{x}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}{\begin{pmatrix}1\\-1\end{pmatrix}}}
|
+
1
2
y
⟩
=
1
2
(
1
i
)
{\displaystyle |+{\frac {1}{2}}_{y}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}{\begin{pmatrix}1\\i\end{pmatrix}}}
:
|
−
1
2
x
⟩
=
1
2
(
1
−
i
)
{\displaystyle |-{\frac {1}{2}}_{x}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}{\begin{pmatrix}1\\-i\end{pmatrix}}}
|
+
1
2
y
⟩
=
(
1
0
)
{\displaystyle |+{\frac {1}{2}}_{y}\rangle ={\begin{pmatrix}1\\0\end{pmatrix}}}
|
−
1
2
x
⟩
=
(
0
1
)
{\displaystyle |-{\frac {1}{2}}_{x}\rangle ={\begin{pmatrix}0\\1\end{pmatrix}}}
Hore uvedené vektory sú ortonormálne , teda každé dva vektory sú na seba kolmé a norma každého z nich je rovná jednej). Platia pre ne relácie úplnosti .
Tento článok je čiastočný alebo úplný preklad článku Spin na českej Wikipédii.